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	Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme (Fortsetzung)

Der Energieinhalt des Hohlraumes ist:

$U=2\pi v\int _{0}^{\pi }{\frac {J\sin \phi \ d\phi }{c'}}$,

wo c’ die Relativgeschwindigkeit bedeutet:

$c'=c\left(-\beta \cos \phi +{\sqrt {1-\beta ^{2}\sin ^{2}\phi }}\right)$.

Setzen wir in obigem Integral entsprechend (19):

$J=i+J\beta \ \cos \varphi$,

so wird:

$U=2\pi v\int _{0}^{\pi }{\frac {i\ \sin \phi \ d\phi }{c'}}+2\pi v\beta \int _{0}^{\pi }{\frac {J\cos \phi \ \sin \phi \ d\phi }{c'}}$.

Der zweite Summand ist gleich:

$q\cdot {\frac {2\pi v}{c^{2}}}\int _{0}^{\pi }{\frac {J}{c'}}\cdot c\ \cos \varphi \cdot \sin \phi \ d\phi =q{\mathfrak {G}}$,

wie man am leichtesten durch Vergleich mit der vorletzten Gleichung p. 11 meiner ersten Mitteilung erkennt. Entsprechend (2) ist daher:

$H=2\pi v\int _{0}^{\pi }{\frac {i\ \sin \phi \ d\phi }{c'}}$.

Die Größe H ist also mit der Energie der wahren Strahlung identisch, was ja zu erwarten war. Führen wir mittels (20) und (21) i’ und $\phi '\,$ ein, so wird

Empfohlene Zitierweise:
Friedrich Hasenöhrl: Zur Thermodynamik bewegter Systeme (Fortsetzung). Wien: Kaiserlich-königliche Hof- und Staatsdruckerei, 1908, Seite 212. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Thermodynamik_bewegter_Systeme_(Fortsetzung).djvu/6&oldid=- (Version vom 1.8.2018)