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	Friedrich Hasenöhrl: Zur Theorie der Strahlung bewegter Körper

Es ist also

$P=2\rho {\frac {{\mathfrak {B}}_{-}^{2}\cos ^{2}\phi }{{\mathfrak {B}}^{2}(1-\sigma ^{2})}}.$

Wollen wir nun hierin wieder die absolute Strahlenrichtung einführen, so benützen wir die sich aus Fig. 2 sofort ergebende Relation

${\mathfrak {B}}_{-}cos\phi ={\mathfrak {B}}\ cos\varphi -c={\mathfrak {B}}(\cos \ \varphi -\sigma ).$

Und es wird

$P=2\rho {\frac {(\cos \ \varphi -\sigma )^{2}}{1-\sigma ^{2}}},$

ein Ausdruck, der ebenfalls schon von Abraham^[1] angegeben wurde.

Es läßt sich nun durch Verallgemeinerung eines Gedankens, den zuerst Larmor^[2] ausgesprochen hat, dasselbe Resultat vom Standpunkt der elastischen Lichttheorie ableiten, was ich in Kürze hier zeigen möchte.

Wir betrachten eine Lichtwelle, welche sich unter dem (absoluten) Winkel $i$ gegen die $X$-Achse bewegt. Dieselbe ist gegeben durch

$\zeta =A\cos \ m(x\ \cos \ i+y\ \sin \ i+{\mathfrak {B}}t).$

Fällt diese Welle auf einen Spiegel, der senkrecht zur $X$-Achse liegt, so bildet sich eine reflektierte Welle, die durch

$\zeta '=A'\cos \ m'(x\ \cos \ r-y\ \sin \ r-{\mathfrak {B}}t)$

gegeben ist. Hierin ist $r$ der Reflexionswinkel.

An der Oberfläche des Spiegels muß $\zeta +\zeta '=0$ sein. Bewegt sich derselbe mit der Geschwindigkeit $c$ in der Richtung seiner Normalen, also in der Richtung der positiven $X$-Achse, so muß also für

$x=ct,\ \zeta +\zeta '=0$

sein.

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1. Boltzmann-Festschrift, p. 91, Gl. 9.
2. Larmor, Report of British Association, 1900.

Empfohlene Zitierweise:
Friedrich Hasenöhrl: Zur Theorie der Strahlung bewegter Körper. Kaiserlich-königliche Hof- und Staatsdruckerei, Wien 1904, Seite 1049. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Theorie_der_Strahlung_bewegter_Koerper.djvu/11&oldid=- (Version vom 1.8.2018)