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	Max Planck: Zur Dynamik bewegter Systeme

träge Masse ein wenig, aber nur äusserst wenig grösser als die von der Temperatur ganz unabhängige ponderable Masse. In jedem Falle aber müsste sich eine merkliche Verminderung der latenten Energie auch in einer merklichen Verminderung der ponderablen Masse äussern. Ob nun ein solcher Einfluss jemals direct nachweisbar sein wird, muss ja die Zukunft lehren. Hier handelte es sich nur darum, die Consequenzen zu entwickeln, welche sich aus der Combination des Relativitätsprincips mit dem Princip der kleinsten Wirkung für die Auffassung der Trägheit ergeben.

Vierter Abschnitt.
Einführung neuer unabhängiger Variabeln.

§ 19.

Der im vorigen Abschnitt für das kinetische Potential $H$ gefundene Ausdruck (38) besitzt die nämliche Form wie der von mir in einer früheren Untersuchung^[1] für das kinetische Potential eines einzelnen bewegten materiellen Punktes mit der constanten Masse $M$ aufgestellte Ausdruck:

$-Mc^{2}{\sqrt {1-{\frac {q^{2}}{c^{2}}}}}+\mathrm {const.}$

(49)

Indessen ist die Übereinstimmung keine vollständige; denn dazu wäre erforderlich, dass $M=-{\frac {H'_{0}}{c^{2}}}$, was nach der Gleichung (48) keineswegs zutrifft. Der Grund dieses scheinbaren Widerspruchs liegt darin, dass die als kinetisches Potential bezeichnete Grösse $H$ hier etwas Anderes bedeutet als dort, wie man am einfachsten aus der Betrachtung der Bewegungsgleichungen (6) erkennt. Diese Gleichungen finden sich in meiner früheren Abhandlung genau in der nämlichen Form wie hier, aber die Differenzialquotienten ${\frac {\partial H}{\partial {\dot {x}}}},\ {\frac {\partial H}{\partial {\dot {y}}}},\ {\frac {\partial H}{\partial {\dot {z}}}}$ besitzen dort eine andere Bedeutung, weil die Differenziation dort nicht isotherm-isochor, sondern adiabatisch-isobar zu erfolgen hat. Denn der materielle Punkt bewegt sich ohne Zuführung äusserer Wärme unter dem constanten äusseren Druck Null, also nach § 6 mit veränderlichem Volumen und veränderlicher Temperatur. Um den genannten Unterschied deutlich zu machen, will ich hier die frühere Grösse $H$ mit $K$ bezeichnen, so dass die Gleichungen entstehen:

$\left({\frac {\partial K}{\partial {\dot {x}}}}\right)_{p,S}=\left({\frac {\partial H}{\partial {\dot {x}}}}\right)_{V,T}$, u. s. w.

(50)

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1. Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft 8, S. 140, 1906.

Empfohlene Zitierweise:
Max Planck: Zur Dynamik bewegter Systeme. Verlag der Akademie der Wissenschaften, Berlin 1907, Seite 569. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Dynamik_bewegter_Systeme.djvu/28&oldid=- (Version vom 30.9.2019)