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	Max Planck: Zur Dynamik bewegter Systeme

Daraus folgt auch, dass das für das Princip der kleinsten Wirkung charakteristische, von einem bestimmten Anfangszustand 1 bis zu einem bestimmten Endzustand 2 genommene Zeitintegral:

$W=\int _{1}^{2}Hdt$,

welches man als die dem betreffenden Vorgang entsprechende „Wirkungsgrösse“ bezeichnen kann, für das gestrichene Bezugsystem den nämlichen Werth besitzt wie für das ungestrichene. Nimmt man hinzu den Satz, dass für die Wirkungsgrösse ein ganz bestimmtes Elementarquantum^[1] existirt: $h=6{,}55\cdot 10^{-27}\mathrm {erg.sec.}$, so kann man auch sagen: Einer jeden Veränderung in der Natur entspricht eine bestimmte, von der Wahl des Bezugsystems unabhängige Anzahl von Wirkungselementen. Es versteht sich, dass durch diesen Satz die Bedeutung des Princips der kleinsten Wirkung nach einer neuen Seite hin erweitert wird. Doch soll an dieser Stelle auf diese und verwandte Fragen nicht näher eingegangen werden.

Dritter Abschnitt.
Anwendungen.

§ 13.

Die wichtigste Folgerung aus den allgemeinen, im vorigen Abschnitt aufgestellten Beziehungen betrifft die Abhängigkeit des physikalischen Zustandes eines Körpers von seiner Geschwindigkeit. Es lässt sich nämlich ganz allgemein zeigen, dass das kinetische Potential $H$ und somit auch alle Zustandsgrössen sich unmittelbar als Functionen der Geschwindigkeit, des Volumens und der Temperatur angeben lassen, sobald sie für die Geschwindigkeit Null als Functionen des Volumens und der Temperatur bekannt sind.

Wir wollen zu diesem Zwecke mit $H_{0},p_{0},S_{0},E_{0}\dotsm$, diejenigen Functionen der beiden Variabeln $V$ und $T$ bezeichnen, in welche die Functionen $H,p,S,E\dotsm$ der drei Variabeln $q,V,T$ übergehen, wenn man in ihnen $q=0$ setzt. Ferner wollen wir mit $H'_{0},p'_{0},S'_{0},E'_{0}\dotsm$ diejenigen Functionen der drei Variabeln $q,V,T$ bezeichnen, in welche die Functionen $H_{0},p_{0},S_{0},E_{0}\dotsm$ der beiden Variabeln $V$ und $T$ übergehen, wenn man in ihnen statt $V$ $V'={\frac {c}{\sqrt {c^{2}-q^{2}}}}V$ und statt $T$ $T'={\frac {c}{\sqrt {c^{2}-q^{2}}}}T$ einsetzt.

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1. M. Planck, Vorlesungen über Wärmestrahlung (Leipzig, J. A. Barth), S. 162, 1906.

Empfohlene Zitierweise:
Max Planck: Zur Dynamik bewegter Systeme. Verlag der Akademie der Wissenschaften, Berlin 1907, Seite 561. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Zur_Dynamik_bewegter_Systeme.djvu/20&oldid=- (Version vom 30.9.2019)