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Daraus folgt das Potential zweiter Ordnung:
In derselben Weise kann weiter gerechnet werden.
Für die Strömungsfunktionen erster und zweiter Ordnung erhalten wir:
[1], |
worin jetzt ist.
In der Achse ist:
also
Als den Mittelpunkt der Erscheinung können wir den Punkt bezeichnen, derselbe erscheint also in Folge der Selbstinduction verschoben um die Strecke [2] und zwar bleibt er um die genannte Länge hinter dem bewegten Pole zurück. Das gleiche gilt von der gesammten Erscheinung in der Nähe des Pols.
Für unendliche Geschwindigkeiten wird
Empfohlene Zitierweise:
Heinrich Hertz: Ueber die Induction in rotirenden Kugeln, Berlin 1880, Seite 82. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:De_Induction_in_rotirenden_Kugeln_(Hertz)_083.png&oldid=- (Version vom 31.7.2018)
Heinrich Hertz: Ueber die Induction in rotirenden Kugeln, Berlin 1880, Seite 82. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:De_Induction_in_rotirenden_Kugeln_(Hertz)_083.png&oldid=- (Version vom 31.7.2018)