Seite:De Induction in rotirenden Kugeln (Hertz) 005.png

	Heinrich Hertz: Ueber die Induction in rotirenden Kugeln

4

2. Die Rechnungen seien in elektromagnetischem Maasse ^[1] geführt. Im Uebrigen seien die Bezeichnungen für die elektrischen Grössen diejenigen, welche von Herrn Geheimrath Helmholtz im 72. Bande des Borchardt’schen Journales eingeführt sind. Es seien also:

$u,v,w,{\frac {mgr^{\frac {1}{2}}}{mm^{\frac {3}{2}}{\text{sec}}}}\,$

die Dichtigkeiten der Strömung nach den $x,y,z;\,$

${\begin{aligned}&U\\&V\quad {\frac {mm^{\frac {1}{2}}mgr^{\frac {1}{2}}}{\text{sec}}}\\&W\end{aligned}}\,$

die entsprechenden Componenten des Vectorpotentiales;

$\varphi \ {\frac {mm^{\frac {3}{2}}mgr^{\frac {1}{2}}}{{\text{sec}}^{2}}}\,$[2]

die Potentialfunction der freien Elektricität;

$x\ {\frac {mm^{2}}{\text{sec}}}\,$

der specifische Widerstand des Materiales. Der specifische Widerstand einer Fäche von verschwindender Dicke $\delta ,\,$ nämlich ${\frac {\chi }{\delta }},\,$ werde, wenn er als endlich betrachtet wird, bezeichnet mit

$k\ {\frac {mm}{\text{sec}}}.\,$

Es seien ferner

${\begin{aligned}&\lambda \\&\mu \quad {\frac {mgr^{\frac {1}{2}}}{mm^{\frac {1}{2}}{\text{sec}}}}\\&\nu \end{aligned}}\,$

die Componenten einer magnetischen Polarisation;

${\begin{aligned}&L\\&M\quad {\frac {mgr^{\frac {1}{2}}mm^{\frac {3}{2}}}{\text{sec}}}\\&N\end{aligned}}\,$

---

1. Bezeichnung der elektrischen Grössen. WS: Die Randnotiz wurde als Fußnote übertragen.
2. Dies ist nicht elektromagnetisches Maass. In letzterem gemessen ist die Potentialfunktian der freien Elektricität $\varphi _{m}=\varphi A^{2},\,$ wenn ${\frac {1}{A}}\,$ die Lichtgeschwindigkeit bezeichnet. Obige Einheit vermeidet den lästigen Faktor ${\frac {1}{A^{2}}}.\,$

Empfohlene Zitierweise:
Heinrich Hertz: Ueber die Induction in rotirenden Kugeln, Berlin 1880, Seite 4. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:De_Induction_in_rotirenden_Kugeln_(Hertz)_005.png&oldid=- (Version vom 31.7.2018)