Elektrische Kraft Hertz:253

 

Heinrich Hertz: Untersuchungen über die Ausbreitung der elektrischen Kraft
Seite 253
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13. Ueber die Grundgleichungen der Elektrodynamik.

Leitern und den Nichtleitern die Mitte halten, so wird die Reflexion an ihnen einen Uebergang bilden zwischen der totalen Reflexion und der Reflexion an durchsichtigen Körpern. Da die Metallreflexion eine derartige Stellung einnimmt, so lässt sich übersehen, dass unsere Gleichungen geeignet sein werden, ein allgemeines Bild auch der Metallreflexion zu geben. Wie weit in die Einzelheiten hinein aber die Wiedergabe durch passende Wahl der Constanten sich erstrecken lässt, scheint bisher noch nicht genügend untersucht zu sein.

     Dass die Erscheinungen der Dispersion die Einführung mindestens zweier elektrischen oder zweier magnetischen Grössen erfordern und deshalb ausserhalb des Bereichs unserer gegenwärtigen Theorie liegen, ist schon im ersten Abschnitt erwähnt worden.

20. Krystalloptik.

     Wir beschränken unsere Betrachtung auf die Lichtbewegung im Innern eines homogenen, vollkommen durchsichtigen Krystalles, von welchem wir des weiteren voraussetzen, dass die Symmetrieaxen der elektrischen und der magnetischen Energie zusammenfallen. Legen wir die Coordinatenaxen diesen gemeinschaftlichen Symmetrieaxen parallel und setzen der Einfachheit halber für:

$\varepsilon _{11},\varepsilon _{22},\varepsilon _{33},\mu _{11},\mu _{22},\mu _{33}{\mbox{ jetzt }}\varepsilon _{1},\varepsilon _{2},\varepsilon _{3},\mu _{1},\mu _{2},\mu _{3},\,$

so nehmen die in Betracht kommenden Gleichungen (5_a) und (5_b) die Form an:

$(20_{\text{a}})\left\lbrace {\begin{aligned}A\mu _{1}{\frac {dL}{dt}}&={\frac {dZ}{dy}}-{\frac {dY}{dz}},\\A\mu _{2}{\frac {dM}{dt}}&={\frac {dX}{dz}}-{\frac {dZ}{dx}},\\A\mu _{3}{\frac {dN}{dt}}&={\frac {dY}{dx}}-{\frac {dX}{dy}},\end{aligned}}\right.\quad (20_{\text{b}})\left\lbrace {\begin{aligned}A\varepsilon _{1}{\frac {dX}{dt}}&={\frac {dM}{dz}}-{\frac {dN}{dy}},\\A\varepsilon _{2}{\frac {dY}{dt}}&={\frac {dN}{dx}}-{\frac {dL}{dz}},\\A\varepsilon _{3}{\frac {dZ}{dt}}&={\frac {dL}{dy}}-{\frac {dM}{dx}}.\end{aligned}}\right.$

     Diese Gleichungen werden integrirt durch die Annahme ebener Wellen geradlinig polarisirten Lichtes, welche den folgenden Aussagen entsprechen: Auf der elektrischen Polarisation steht die magnetische Kraft, auf der magnetischen Polarisation die elektrische Kraft senkrecht. Die Richtung der beiden Kräfte tritt im allgemeinen aus der Wellenebene heraus, die Richtung