anzunehmen sein. Nun geht aber die zuletzt hingeschriebene Differentialgleichung (29) durch
in dieselbe Gleichung (abgesehen von der Verschiedenheit der Zeichen) über, in welche (I) hier sich durch
verwandeln würde. So kommt es durch eine Kompensation zweier Widersprüche gegen das Relativitätsprinzip zu Stande, daß für nicht magnetisierte bewegte Körper die Differentialgleichungen von Lorentz sich zuletzt dem Relativitätsprinzipe doch anpassen.
Macht man weiter für nicht magnetisierte Körper von (30) hier Gebrauch und setzt demgemäß
, so würde zufolge (C) in § 8
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anzunehmen sein, d. i. für die Richtung von
:
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und für jede zu
senkrechte Richtung
:
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d. i. mit der oben genannten Lorentzschen Annahme nur in Übereinstimmung bis auf Fehler von der Ordnung
gegen 1.
Auch nur mit dem gleichen Grade der Annäherung entspricht der oben genannte Lorentzsche Ansatz für
den durch das Relativitätsprinzip geforderten Beziehungen (vgl. (E) in § 8), daß die Komponenten
bez.
gleich den entsprechenden Komponenten von
, multipliziert in
bez. in
seien.
§ 10. Die Grundgleichungen nach E. Cohn.
E. Cohn[1] nimmt folgende Grundgleichungen an:
(31)
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(32)
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wobei
als elektrische und magnetische Feldintensität (Kraft),
als elektrische und magnetische Polarisation (Erregung)
- ↑ Gött. Nachr. 1901, S. 74 (auch in Ann. d. Phys. 7 (4), 1902, p. 29).