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	Hendrik Antoon Lorentz: Elektromagnetische Erscheinungen in einem System, das sich mit beliebiger, die des Lichtes nicht erreichender Geschwindigkeit bewegt

(30) gegebenen Masse $m_{1}$ rechnen, sobald wir die Schwingungen parallel zur $x$-Achse betrachten; dagegen kommt für Schwingungen parallel zu $OY$ oder $OZ$ die Masse $m_{2}$ in Betracht.

Also kurz

(31)	$m(\Sigma )=\left({\frac {d(klw)}{dw}},kl,kl\right)\ m(\Sigma '){,}$

wenn das Zeichen $\Sigma$ das bewegte, das Zeichen $\Sigma '$ das ruhende System anzeigt.

10. Wir können jetzt dazu übergehen, den Einfluß der Erdbewegung auf optische Erscheinungen in einem System durchsichtiger Körper zu untersuchen. Hierbei richten wir unsere Aufmerksamkeit auf die veränderlichen elektrischen Momente in den Teilchen oder „Atomen“ des Systems. Wir können auf diese Momente das in § 7 Gesagte anwenden. Der Einfachheit halber nehmen wir an, daß in jedem Teilchen die Ladung in einer gewissen Anzahl getrennter Elektronen konzentriert ist. Ferner sollen die „elastischen“ Kräfte, die an einem dieser Elektronen angreifen und zusammen mit den elektrischen Kräften seine Bewegung bestimmen, ihren Ausgangspunkt innerhalb der Begrenzung desselben Atomes haben.

Ich werde zeigen, daß man jedem in einem ruhenden System möglichen Bewegungszustand einen entsprechenden, gleichfalls möglichen Bewegungszustand in dem mit Translation begabten System zuordnen kann, wobei die Art der Zuordnung sich in folgender Weise charakterisieren läßt.

a) Seien $A'_{1}$, $A'_{2}$, $A'_{3}$, usw. die Mittelpunkte der Teilchen im System $\Sigma '$ ohne Translation. Wir vernachlässigen Molekularbewegungen und nehmen diese Punkte als ruhend an. Das Punktsystem $A_{1}$, $A_{2}$, $A_{3}$, usw., das von den Mittelpunkten der Teilchen im bewegten System $\Sigma$ gebildet wird, erhält man aus $A'_{1}$, $A'_{2}$, $A'_{3}$, usw. mit Hilfe einer Deformation $\textstyle {\left({\frac {1}{kl}},{\frac {1}{l}},{\frac {1}{l}}\right)}$. Entsprechend dem in § 8 Gesagten nehmen die Mittelpunkte von selbst diese Lagen $A'_{1}$, $A'_{2}$, $A'_{3}$, usw. ein, wenn sie ursprünglich, vor der Translation, die Lagen $A_{1}$, $A_{2}$, $A_{3}$, usw. hatten.

Wir können uns vorstellen, daß jeder Punkt $P'$ im Raume des Systems $\Sigma '$ durch die erwähnte Deformation in einen bestimmten Punkt $P$ von $\Sigma$ übergeführt wird. Für zwei entsprechende Punkte $P'$ und $P$ definieren wir entsprechende Zeitpunkte; der erste soll zu $P'$, der zweite zu $P$ gehören. Wir setzen nämlich fest, daß die wahre Zeit im ersten Zeitpunkt gleich der aus (5) für den Punkt $P$ bestimmten Ortszeit im zweiten Zeitpunkt sein soll. Unter entsprechenden Zeiten für zwei entsprechende Teilchen verstehen wir sich entsprechende Zeiten für die Mittelpunkte $A'$ und $A$ dieser Teilchen.

b) Was den inneren Zustand der Atome betrifft, so nehmen wir an, daß die Konfiguration eines Teilchens $A$ in $\Sigma$ zu einer gewissen Zeit mit Hilfe der Deformation $\textstyle {\left({\frac {1}{kl}},{\frac {1}{l}},{\frac {1}{l}}\right)}$ aus der Konfiguration des entsprechenden Teilchens

Empfohlene Zitierweise:
Hendrik Antoon Lorentz: Elektromagnetische Erscheinungen in einem System, das sich mit beliebiger, die des Lichtes nicht erreichender Geschwindigkeit bewegt. B. G. Teubner, Leipzig und Berlin 1913, Seite 18. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Elektromagnetische_Erscheinungen.djvu/13&oldid=- (Version vom 31.7.2018)