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	Walter Kaufmann: Die magnetische und elektrische Ablenkbarkeit der Bequerelstrahlen und die scheinbare Masse der Elektronen

mittels des Okularmikrometers die Höhe dieses Nullpunktes bestimmt war, wurde das Fadenkreuz um eine bestimmte Strecke gehoben und dann mittels der Schlittenverschiebung der Horizontalabstand (die doppelte elektrische Ablenkung) bestimmt. Da die Kurven eine gewisse Breite haben, so fallen sie natürlich in der Nähe des Nullpunktes, d. h. für die am schwächsten ablenkbaren Strahlen zum Teil übereinander. Eine Messung ist deshalb erst von dem Punkt an möglich, wo beide Kurven getrennt erscheinen. Das Okularmikrometer wurde durch Einstellung auf einen Maßstab geaicht. Die in den Resultaten (s. w. u.) unter $y_{0}$ mitgeteilten Werte der elektrischen Ablenkung sind jedesmal die Mittelwerte aus je 10 Messungen die untereinander im Maximum um etwa 0,005 cm differiren^[1].

7) Theoretisches:

Sei $P$ (Fig. 2) ein Punkt der photographischen Kurve, $Q$ seine Projektion auf die Richtung der magnetischen Ablenkung $(z)$, $z_{0}={\overline {CQ}}$ die magnetische, $y_{0}={\overline {PQ}}$ die elektrische Ablenkung. $A$ sei die Strahlungsquelle, $B$ das Diaphragma, $K$ eine der Kondensatorplatten. Die $X$-Richtung sei diejenige des unabgelenkten Strahlenbündels. Wir betrachten die Projektion der Strahlenbahn auf die $x$-$z$-Ebene. Ist $v_{x}$ die Projektion der Geschwindigkeit auf diese Ebene, $\varrho$ der Krümmungsradius der Bahnprojektion in dem als konstant angenommenen Magnetfeld $H$, so ist

2)	${\frac {v^{2}}{\varrho }}={\frac {\varepsilon }{\mu }}v_{x}H$ oder ${\frac {1}{\varrho }}={\frac {\varepsilon }{\mu v_{x}}}H$

wobei $\varepsilon$ die Ladung, $\mu$ die Masse des Elektrons bedeutet.

Ist ferner $F$ die elektrische Feldintensität und liegen die Condensatorplatten symmetrisch zu $A$ und $B$, so treten die Strahlen aus $B$ unter einem Winkel $\alpha$ zur $X$-$Z$-Ebene aus, dessen Tangente sich folgendermaßen bestimmt: Es ist im Punkte $B$

3)	${\frac {dy}{dt}}={\frac {\varepsilon }{\mu }}F{\frac {t}{2}}$,

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1. Da bei der Einstellung auf zwei nicht parallele verwaschene Kurven subjektive konstante Urteilsfehler moglich erschienen, so ließ ich einige Messungen auch von 2 Praktikanten des Instituts (Hr. stud. Hartmann und Hr. stud. Kuntze, denen ich hiermit meinen besten Dank ausspreche) ausführen. Ihre Zahlen weichen nur innerhalb der oben genannten Fehlergrenze von den meinigen ab, so daß etwaige Urteilsfehler jedenfalls bei verschiedenen Individuen gleich groß sind. Ihr Einfluß müßte sich natürlich bei den schwächsten Ablenkungen am stärksten geltend machen.

Empfohlene Zitierweise:
Walter Kaufmann: Die magnetische und elektrische Ablenkbarkeit der Bequerelstrahlen und die scheinbare Masse der Elektronen. Dieterich (in Kommission), Göttingen 1902, Seite 150. Digitale Volltext-Ausgabe bei Wikisource, URL: https://de.wikisource.org/w/index.php?title=Seite:Kaufmann_magnetische_und_elektrische_Ablenkbarkeit_der_Bequerelstrahlen_1901.pdf/8&oldid=- (Version vom 4.10.2019)